Home > сайт знакомств с немцами > Знакомство с новым коллективом

Знакомство с новым коллективом

50), ломающий ось. в подобных случаях помещают на уравновешивающие массы читатель может заметить на осях 67. упругая ось (предварительный знакомство с новым коллективом). в прежнее время старались избегать больших скоростей вращения в машинах из опасения, что даже при небольшой асимметрии в расположении масс, которая неизбежна даже при самой тщательной выделке, возникнут опасные центробежные силы. и действительно, при очень больших скоростях весь остов машины приходит в сильное сотрясение. однако лаваль (инженер по постройке турбин) заметил, что эти сотрясения увеличиваются только до известного предела быстроты вращения турбины и что при переходе через этот предел, т. е. при еще большей быстроте вращения, турбина идет спокойнее. явление лаваля было объяснено фёпплем (1895) и другими учеными. оказывается, что это явление обусловлено гибкостью оси турбины, причем при известной быстроте вращения наступает особого рис. 51. упругая ось вращения. пусть прямая aqb (рис 51) пред. покоя. во время рращения вследствие несовершенного совпадения центра тяжести с с осью вращения возникнет центробежная сила, которая будет выгибать ось. положим, что выгнутая ось займет положение adb (па рисунке сильно преувеличенное). обозначим через / отклонение середины оси (где надега турбина) от положения покоя, через е — расстояние центра тяжести от оси и через г—расстояние центра тяжести n4 iv. вращение твердого телл вокруг неподвижной оси от точки о. если мы пересечем турбину плоскостью, перпендикулярной к оси и проходящей через ее середину, то получим рис. 52. здесь точка о означает положение середины оси во время покоя, d знакомство с новым коллективом положение ее во время вращения и с—центр тяжести турбины. для предварительного подсчета мы предположим, то все три точки о, д € находятся •*—•- у инерции, направленная по радиусу-вектору г и рис. 52. предварительный пружины направленная от середины оси d к знак минус мы поставили потому, что сила эта направлена противоположно вектору f; введенный нами коэфициент пропорциональности будет зависеть от материала оси, от ее поперечного сечения и от если скорость вращения турбины постоянна, то между этими двумя силами наступает равновесие, и мы можем написать: откуда определяется расстояние центра тяжести ст течки о: эта величина представляет собою не что иное, как часготу колебания упругой оси с насаженной на ней турбиной в то время, когда она еще не приведена во вращение (ср. ч. ii, стр. 99, 71, рис. 34). при таком обозначении мы получим для стрелы прогиба оси формулу: эта формула показывает нам, что пока турбина еще не вращается (и—о), прогиб/ равен нулю (как это и должно быть), но затем с увеличением угловой скорости вращения и прогиб сильно увеличивается (очевидно, вследствие появления центробежной силы). при и = а прогиб даже делается бесконечно большим, т. е. ось турбины должна сломаться. 68] упругая ось (более подробное исследование) 85 однако если бы нам удалось перейти через эту критическую скорость, то при дальнейшем увеличении быстроты вращения (и^> а) стрела прогиба будет уменьшаться. но это и означает, что при очень больших скоростях турбина будет работать спокойнее, как это и заметил лаваль. 68. упругая ось (более подробное исследование). однако при таком толковании явления лаваля некоторые пункты остаются неясными, прежде всего является вопрос: каким образом можно перейти через критическую скорость вращения без поломки оси турбины? ответом на этот вопрос служит нам общая теория резонанса (ч. и, стр. 110, 78, 79). теория всегда дает бесконечно большие амплитуды колебаний, при совершенном отсутствии трения. но в действительности трение или какая – либо другая причина, поглощающая энергию колебаний, неизбежны, и амплитуда колебаний не будет увеличиваться так сильно. кроме знакомство с новым коллективом, даже эти большие амплитуды резонанса не } станавливаются моментально, а требуют некоторого времени для раскачивания (ср. ч. ii, стр. 113, 79). и действительно практика показывает, что быстрый переход через сконструировать особые приспособления, знакомство с новым коллективом
делается меньше / (рис. 53), т. е. центр тяже – рис, 53. предварительный сти турбины с располагается блисже к линии расчет упругой оси вра – оси о, чем середина согнутой оси d. но если щения. указанных точек образуется момент сил fe и fe, который тотчас же переведет центр тяжести снова наружу. другими словами, положение центра такой парадоксальный результат получился у нас отчасти потому, что мы с самого начала приняли, что векторы ос и od имеют одинаковое направление, но главным образом потому, что мы имеем здесь случаи динамического равновесия (равновесие движения) и вопрос об устойчивости принимает несколько иную форму. для большей ясности мы произведем наш расчет еще раз, откинув предноложение, что точки о, d, с расположены ни одной прямой, и введя в уравнения движения проведем оси декартовых координат ох и окс началом в точке о несогнутой оси (рис. 54) и пусть векторы г и в образуют с осью ох углы аир. когда центр тяжести с будет равномерно вращаться вокруг оси турбины с угловою скоростью и, то угол fi будет равномерно расти, iv. вращение твердого тела вокруг неподвижной оси на турбину действуют следующие силы: во-первых, центробежная сила nir, приложенная к центру тяжести; затем сила трения, которую мьь положим пропорциональной расстоянию г центра тяжести от начала. не желая входить в детали конструкции турбины, мы можем оставить коэфи – рис. 54. явление резонанса центру тяжес™ турбины и получаем: проектируя это уравнение на оси координат, мы можем заменить подобные уравнения нам уже встречались в теории вынужденных колебаний, и кы можем прямо написать их решения в следующей форме x = rcosa=rcos(h/ — <р); y = r sin a = г sin (ut—<р); из этих формул мы можем вывести целый ряд следствий, которые 1) при вращении турбины на оси adb центр тяжести с должен описывать круги рациуса е вокруг точки d оси. однако сама точка д в свою очередь, описывает круги радиуса / вокруг начала о, потому что стрела прогиба остается при равномерной скорости вращения и постоянней. наконец, и центр тяжести с тоже описывает kpyin постоянного радиуса вокруг точки о, потому что и величина г при постоянной 2) наши уравнения, как мы уже указали, имеют вид уравнений вынужденных колебаний точки, и угол <р играет в них роль разности фаз между колебаниями действующей силы (правые части уравнений) и колебаниями точек (х и у). но в действительности мы имеем не колебания, а вращения вокруг оси о; а наши уравнения представляют собой один из примеров разложения равномернэ-вращательного движения на два взаимно перпендикулярных гармонических колебания (ср. ч. и. стр. 136, рис. 59, 91). поэтому <р на самом деле представляет величину угла, образуемого векторами виг, как это видно из самого рис. 54 и из 3) итак, величины <р, г, / остаются при равномерном вращении турбины постоянными, но для различных скоростей вращения и они будут, вообще говоря, различными. при скоростях и, меньших критической скорости а (ниже резонанса), угол 55. явление резонанса образующие, как мы теперь знакомство с новым коллективом, всегда не – в упругой оси вращения, турбины, не переводят центр тяжести с за точку d, подальше от центра ответ на этот вопрос мы имеем в наших уравнениях движения, где центробежная сила представлена членами тх и ту, и эта сила уравновешивается не только силой упругости, но также и силой трения fr. все эти силы вместе образуют замкнутый векторный четырехугольник (ср.

  1. No comments yet.
  1. No trackbacks yet.

Leave a Reply

Fill in your details below or click an icon to log in:

WordPress.com Logo

You are commenting using your WordPress.com account. Log Out / Change )

Twitter picture

You are commenting using your Twitter account. Log Out / Change )

Facebook photo

You are commenting using your Facebook account. Log Out / Change )

Google+ photo

You are commenting using your Google+ account. Log Out / Change )

Connecting to %s

%d bloggers like this: