Home > знакомство с родителями торрент > Знакомства город иваново

Знакомства город иваново

преобразование сил. всякую силу f (рис. 9), действующую непосредственно на i очку л твердого тела, мы можем перенести в любую другую точку б, лежащую на линии знакомства город иваново силы, потому что при таком переносе ни проекции силы на оси координат, ни момент силы вокруг выбранной нами основной точки нисколько не изменятся, и следовательно, основные уравнения движения тела (уравнение импульса и обычно такой перенос силы в другую точку мотивируется следующим взаимно-противоположные; от этого ни равновесие, ни движение тела измениться не могут. но действие силы f2 уравновешивается действием силы f, и следовательно, действует одна только сила fr а это и & ¦¦ • у ¦» ? . ». этого рассуждения мы, между прочим, без изменения момента, изменения условий задачи возможен, строго говоря, только в абсолютно твердом теле, потому что в действительно упругих телах силы f и f2, хотя и будут уравновешивать друг друга, но они в то же самое время будут растягивать (или сжимать тело между точками а и в; а между тем этого растяжения (или сжатия) в первоначальных условиях задачи совсем не было. правда, в абсолютно твердом теле силы, растягивающие (или сжимающие) часть тела, никаких изменений в расстоянии между точками а и в произвести не могут, а потому в абсолютно твердом теле (механику которого мы сейчас изучаем) указанные выше переносы силы допустимы. иногда приходится переносить силы в другие точки тела, не лежащие на линии действия силы. если мы даже оставим направление силы неизменным, т. е. перенесем силу параллельно ее первоначальному направлению, причем проекции силы на оси координат не изменятся, тем не менее может измениться момент силы [rf] вокруг выбранной нами основной точки о; обозначим это изменение момента через 1) перенести все силы знакомства город иваново, как это нам оказалось удобным, и применить к этому новому расположению сил уравнение импульсов правая часть которого от переноса сил параллельно самим себе не изменилась, уравнение же моментов мы изменяем сообразно с изменившимся расположением сил, вычигая из него те моменты, которые внесены 2) или же мы можем делать расчет движения центра тяжести по первому уравнению, пользуясь расположением уже перенесенных сил, а при расчете моментов предполагать силы еще не перенесенными; это тем более возможно, что, как увидим ниже, для упрощения расчета равнодействующую, не изменяя моментов. пусть, например, рис. 10. сложение компла – точку с пересечения линий их действия; силы в одну . равнодействующую по известному правилу параллелограма. полученную силу f^ мы совершенно таким же способом можем соединить очевидно, что таким образом можно соединить сколько угодно сил, дежащих в одной плоскости, в одну равнодействующую. в том случае, когда данные силы не лежат в одной плоскости, сложение их в одну равнодействующую уже не может быть лроизведено одной из сил, действующих на твердое тело. отложив на этой лини и знакомства город иваново подходящем масштабе величину первой силы (рис. 11), откладывают от конца ее (в том же масштабе) вектор, равный и параллельный второй силе, и т. д. до последней силы. затем начало первой силы соединяют с концом последней силы. этот вектор и будет представлять собой равнодействующую всех сил, приложенных к телу. Знакомства город иваново приложения этой равнодействующей остается пока знакомства город иваново, но первое основное уравнение (импульсов) показывает, что эту равнодействующую нужно считать в общем случае составленный нами многоугольник сил, приложенных к телу, может и не укладываться на плоскости; однако этот способ черчения многоугольника сил применяется, главным образом, тогда, когда его можно начертить на плоскости. если же все силы параллельны, что также часто встречается в технических задачах, то весь 26. пара сил. две силы fa, f2 одинаковой величины, но противоположного направления, находящиеся на расстоянии а друг от друга (рис. 12), называются парой сил. очевидно, что равнодействующая пары всегда равна нулю, а момент пары вокруг какой-либо точки пространства равен величине одной из сил, умноженной на расстояние между силами; направление вектора момента перпендикулярно к плоскости пары. для того, плечо пары и, выбрав какую-либо точку о пространства, составим но так как силы пары равны и противоположны, то мы можем написать: направление этого момента перпендикулярно к векторам а и f, т. е. перпендикулярно к плоскости пары. таким образом наше утверждение, что момент пары сил (вокруг любой точки пространства) ра
ен произведению одной из сил на расстояние между силами и что направление этого момента перпендикулярно к плоскости пары, доказано. 27. примеры пар сил. пары сил довольно часто встречаются в действительности, в особенности в технике. когда мы завинчиваем буравчик, мы действуем на обе половины его ручки двумя силами, равными и противоположными, направленными перпендикулярно к ручке (плечо нары). если эти две силы не будут равны и противоположны, то буравчик наклонится и не будет итти по направлению своей оси. подобную же пару сил мы прилагаем при завинчивании винта, гайки, или при закручивании нитки, проволоки и т. п. каждый двигатель, в частности электродвигатель, обладает парой сил на своей оси, или на своем шкиве: эта пара сил может быть передана при помощи ремня другому шкиву понятие о „паре сил” бывает иногда полезно в тех случаях, когда распределение самих сил в теле неизвестно, а известен только момент этих сил. так, например, представим себе балку, заделанную в стену (рис. 14); если на балке висит груз я, то он образует момент сил ра вокруг той точки ау где заделана балка: для того чтобы балка выдер. живала груз р и не вываливалась из стены, в месте ее заделки должны действовать силы реакции, момент которых должен быть равен и противоположен моменту ра. не зная, как именно распределены эти силы реакции (это зависит от способа заделки), мы тем не менее можем на основании аналогичных рассуждений мы придем к заключению, что в каждом сечении балки в тоже должна действовать пара сил с моментом — рь. действительно, груз р действует на знакомства город иваново сечение моментом ръ и стремится сломать балку в этом месте в. этому излому сопротивляются упругие силы реакции, уравновешивающие момент силы рь, т. е. образующие момент, равный и противоположный — рь. не зная пока распределения упругих сил, мы можем заменить их парой с в ее плоскости в каком угодно направлении, так как от этого момент пары не изменится ни по величине, ни по направлению. мы можем переносить пары и в другие параллельные плоскости. мы можем изменять направление и величину сил, составляющих пару, а также и принимать эти силы приложенными к каким угодно другим точкам тела, лишь бы при всех этих преобразованиях момент пары не изменялся ни по величине, ни по своему направлению. однако и здесь мы должны саелать то же замечание, что и при переносе сил в другие точки тела: все эти преобразования допустимы только в механике абсолютно твердого тела; в упругих телах подобные преобразования изменят распределение внутренних упругих сил в теле и, следовательно, изменят условия укажем еще на разницу между векторами сил и вектором момента пары сил. в то время как сила всегда должна быть дана с определенной точкой приложения или по крайней мере с какой-либо точкой, через которую должна проходить линия вектора силы, вектор момента пары силы может быть дан только своей величиной и своим направлением, без определенной точки приложения. подобные векторы иногда 29. преобразование сил и пар сил. на основании вышесказанного мы можем преобразовывать системы сил, приложенных к твердому телу, и моменты этих сил весьма разнообразными способами. так как эти способы часто употребляются в технических расчетах, то мы укажем здесь перенесем все силы, действующие на твердое тело в одну точку о (например, в центр инерции тела) и сложим их по правилу многоугольника сил в одну равнодейсгвующую (рис. 11). эта равнодействующая и будет входить у нас в уравнение импульсов. одновременно с этим, т. е. предполагая силы еще на своих первоначальных местах, определим моменты сил вокруг какой-либо точки о.

  1. No comments yet.
  1. No trackbacks yet.

Leave a Reply

Fill in your details below or click an icon to log in:

WordPress.com Logo

You are commenting using your WordPress.com account. Log Out / Change )

Twitter picture

You are commenting using your Twitter account. Log Out / Change )

Facebook photo

You are commenting using your Facebook account. Log Out / Change )

Google+ photo

You are commenting using your Google+ account. Log Out / Change )

Connecting to %s

%d bloggers like this: