Home > сайт знакомств с немцами > Знакомства г комсомольск

Знакомства г комсомольск

обозначив коэфициент пропорциональности через ±, мы можем написать уравнение и следовательно, период колебании рассматриваемого тела вокруг чувствительность прибора (угол знакомства г комсомольск при данном моменте внешних сил) будет тем больше, чем больше коэфициент упругости 5. отсюда заключаем, что большая чувствительность всегда будет сопровождаться большим iv. вращение твердого тела вокруг неподвижной оси периодом колебания прибора т; а если мы желаем уменьшить этот период, чтобы сократить время, протекающее от начала действия внешнего момента сил до наблюдения отклонения прибора, то должны уменьшить, насколько это возможно, момент инерции / подвижной части прибора. все эти результаты применимы также к и случаю качания тела вокруг горизонтальной оси. при малых отклонениях мы и в этом случае имеем момент силы тяжести, пропорциональный углу отклонения: рычажные весы (стр. 50, 40) тоже представляют собою один из частных случаев stofo закона: — там мы имели чувствительность: и момент сил пропорциональный углу отклонения ср: 64. реакция оси вращения. пусть тело вращается вокруг оси о с угловой скоростью и (рис. 48), центр тяжести с находится от оси вращения на расстоянии а. тогда при вращении на ось будет действовать направленная от оси к центру тяжести. реакция оси r будет равна и мы можем получить этот результат и из нашего основного при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси с постоянной угловой скоростью скорости всех точек тела остаются постоянными по величине, но меняют только свое направление. поэтому и импульс тела тоже будет оставаться постоянным по величине и изменяться только по своему направлению. в подобных случаях быстрота изменения вектора выражается через угловую скорость его вращения формулой (ч. i, стр. 42, 43 так как на тело ие действуют никакие внешние силы, кроме реакции 65. пример. в настоящее время угловые скорости вращения в некоторых технических приборах бывают очень значительны, и небольшая асимметрия в расположении материала во вращающихся частях может произвести пря вращении опасные для прочности оси центробежные силы. так, например, некоторые турбины лаваля делают до 200 оборотов в секунду, и скорости точек на их периферии могуг при этом достигать 400 метров в секунду. если мы предположим на периферии подобной турбины излишек массы всего в 10 г, то получим центробежную силу в уже из этого примера мы видим, как важно добиваться осерой симметрии во вращающихся частях не только в отношении геометрической их формы, но также и в расположении масс. так как на практике нельзя достичь желаемой симметрии одной только тщательностью в выделке вращающейся части, то после выделки и сборки вращающиеся части подвергают особому испытанию на специальных приборах, которые позволяют измерять центробежные силы, действующие на ось вращения; добавляя или отнимая небольшие массы в различных местах вращающейся части, добиваются возможного минимума центробежных сил. 66. момент, ломающий ось. но предположим, что центр тяжести тела совершенно точно совпадает с осью вращения; тем не менее, если ось не направлена по одной из главных осей инерции тела, могут появиться моменты сил, направление которых перпендикулярно к оси и которые стремятся сломать ось. чтобы показать это, нам нужно обратиться к уравнению моментов. направим ось ох по оси вращения. если мы возьмем оси о к и oz, вращающиеся вместе с телом, то получим проекции момента по отношению к самому телу эти три величины постоянны, как и самый вектор к; но по отношению к внешнему пространству вектор к, оставаясь постоянным по величине, изменяет свое направление, вращаясь с постоянною скоростью и. а мы уже неоднократно видели (стр. 74, 57; стр. 80, 64), что изменение вращающегося вектора со временем по отношению к неподвижному пространству выражается формулой: сообразно с этим наши уравнения моментов (которые нужно 01носигь к неподвижному пространству) напишутся таким образом: iv. вращение твердого тела вокруг неподвижной оси так как внешних сил (кроме реакции оси) мы не имеем, то эти моменты должны уничтожаться (уравновешиваться) моментами реакции оси. следовательно, результирующий момент реакции оси будет равен: этот момент перпендикулярен к оси, и, следовательно, ось должна сопротивляться излому в поперечном направлении (рис. 49). относительно вращающегося тела момент мг постоянен и по величине и по направлению, тогда как относительно внешнего неподвижного пространства момент вращается с постоянной угловой скоростью. если мы, остави
ось ох вдоль оси вращения (которая неподвижна), возьмем неподвижные оси о у и oz перпендикулярно к этому направлению, то получим сравним полученную нами здесь реакцию оси с той, которую мы получили, исследуя влияние вне осевого положения центра тяжести тела. когда центр тяжести не совпадает с осью вращения тела, знакомства г комсомольск мы получаем центробежную силу, которая тоже стремится согнуть или сломать ось, но при этом силы, передающиеся на обе опоры, или на оба подшипника, всегда направлены одинаково (рис. 48), между тем как в рассмотренном нами здесь случае, когда ось не совпадает ни с одной из главных осей инерции тела, силы, действующие на обе опоры, равны и противоположны; на ось вращения, на подшипники и на весь фундамент машины действует пара сил (рис. 49), которая сообщает им качания вокруг оси, перпендикулярной к оси вращения. нетрудно видеть, что ломающий момент можно рассматривать тоже как действие центробежных сил. представим себе тело ав (рис. 49), вращающееся вокруг оси nn мы можем рассматривать это тело как состоящее из двух половин а и знакомства г комсомольск с центрами тяжести са и сь, которые не лежат на оси знакомства г комсомольск, хотя центр тяжести всего тела с и лежит на оси вращения. при вращении у нас получатся две центробежных силы fa и fbi образующие пару сил, ломающую ось; знакомства г комсомольск этой пары перпендикулярен к знакомства г комсомольск. только в том случае, когда расположение масс обладает некоторою симметрией и центры тяжести обеих половин тела приходятся на одной и той же нормали к оси, плечо обеих центробежных сил делается равным нулю и ломающий момент пропадает. но это требование равносильно тому, чтобы ось вращения совпадала с одной бывают случаи, когда моменты, ломающие ось, неизбежны; например, когда две машины приводят во вращение одну и ту же ось (рис. 50) и точки приложения сил расположены по сторонам, противоположным относительно оси. массы мг и м2 (рис. 50) образуют момент (перпендикулярный к рис. 50), ломающий ось. в подобных случаях помещают на уравновешивающие массы читатель может заметить на осях 67. упругая ось (предварительный подсчет). в прежнее время старались избегать больших скоростей вращения в машинах из опасения, что даже при небольшой асимметрии в расположении масс, которая неизбежна даже при самой тщательной выделке, возникнут опасные центробежные силы. и действительно, при очень больших скоростях весь остов машины приходит в сильное сотрясение. однако лаваль (инженер по постройке турбин) заметил, что эти сотрясения увеличиваются только до известного предела быстроты вращения турбины и что при переходе через этот предел, т. е. при еще большей быстроте вращения, турбина идет спокойнее. явление лаваля было объяснено фёпплем (1895) и другими учеными. оказывается, что это явление обусловлено гибкостью оси турбины, причем при известной быстроте вращения наступает особого рис. 51. упругая ось вращения. пусть прямая aqb (рис 51) пред. покоя. во время рращения вследствие несовершенного совпадения центра тяжести с с осью вращения возникнет центробежная сила, которая будет выгибать ось. положим, что выгнутая ось займет положение adb (па рисунке сильно преувеличенное). обозначим через / отклонение середины оси (где надега турбина) от положения покоя, через е — расстояние центра тяжести от оси и через г—расстояние центра тяжести n4 iv. вращение твердого телл вокруг неподвижной оси от точки о. если мы пересечем турбину плоскостью, перпендикулярной к оси и проходящей через ее середину, то получим рис. 52. здесь точка о означает положение середины оси во время покоя, d — положение ее во время вращения и с—центр тяжести турбины. для предварительного подсчета мы предположим, то все три точки о, д € находятся •*—•- у инерции, направленная по радиусу-вектору г и рис.

  1. No comments yet.
  1. No trackbacks yet.

Leave a Reply

Fill in your details below or click an icon to log in:

WordPress.com Logo

You are commenting using your WordPress.com account. Log Out / Change )

Twitter picture

You are commenting using your Twitter account. Log Out / Change )

Facebook photo

You are commenting using your Facebook account. Log Out / Change )

Google+ photo

You are commenting using your Google+ account. Log Out / Change )

Connecting to %s

%d bloggers like this: