Home > сайт знакомств тольятти без регистрации > Знакомства без регистрации во владимире

Знакомства без регистрации во владимире

вращение твердого тела вокруг неподвижной оси на турбину действуют следующие силы: во-первых, центробежная сила nir, приложенная к центру тяжести; затем сила трения, которую мьь положим пропорциональной расстоянию г центра тяжести от начала. не желая входить в детали конструкции турбины, мы можем оставить коэфи – рис. 54. явление резонанса центру тяжес™ турбины и получаем: проектируя это уравнение на оси координат, мы можем заменить подобные уравнения нам уже встречались в теории вынужденных колебаний, и кы можем прямо написать их решения в следующей форме x = rcosa=rcos(h/ — <р); y = r sin a = г sin (ut—<р); из этих формул мы можем вывести целый ряд следствий, которые 1) при вращении турбины на оси adb центр тяжести с должен описывать круги рациуса е вокруг точки d оси. однако сама точка д в свою очередь, описывает круги радиуса / вокруг начала о, потому что стрела прогиба остается при равномерной скорости вращения и постоянней. наконец, и центр тяжести с тоже описывает kpyin постоянного радиуса вокруг точки о, потому что и величина г при постоянной 2) наши уравнения, как мы уже указали, имеют вид уравнений вынужденных колебаний точки, и угол <р играет в них роль разности фаз между колебаниями действующей силы (правые части уравнений) знакомства без регистрации во владимире
колебаниями точек (х и у). но в действительности мы имеем не колебания, а вращения вокруг оси о; а знакомства без регистрации во владимире уравнения представляют собой один из примеров разложения равномернэ-вращательного движения на два взаимно перпендикулярных гармонических колебания (знакомства без регистрации во владимире. ч. и. стр. 136, рис. 59, 91). поэтому <р на самом деле представляет величину угла, образуемого векторами виг, как это видно из самого рис. 54 и из 3) итак, величины <р, г, / остаются при равномерном вращении турбины постоянными, но для различных скоростей вращения и они будут, вообще говоря, различными. при скоростях и, меньших критической скорости а (ниже резонанса), угол 55. явление резонанса образующие, как мы теперь видим, всегда не – в упругой оси вращения, турбины, не переводят центр тяжести с за точку d, подальше от центра ответ на этот вопрос мы имеем в наших уравнениях движения, где центробежная сила представлена членами тх и ту, и эта сила уравновешивается не только силой упругости, но также и силой трения fr. все эти силы вместе образуют замкнутый векторный четырехугольник (ср. ч. п, стр. 109, рис. 39 и стр. по, рис. 40; 77) и, следовательно, мы можем исследовать устойчивость рассматриваемого движения другим способом (см. ч. ii, стр. 305, 209). представим себе, что мы отклоняем рассматриваемую систему от того стационарного движения, которое мы получили из наших уравнений, т. е. представим себе, что мы сообщили турбине толчок, изменяющий угол <р, при неизменной скорости и, и спросим себя, каково будет дальнейшее движение? но при изменении угла <р координаты хну изменятся тоже на некоторые величины 5л; и 5у, т (х – f – 5а:) – f – c(x-\-bx) – f – b (x – f – 5л:) == be cos (и/); m (v -| – by) + c (у -\ ~ ? y) + b (x – j – знакомства без регистрации во владимире) знакомства без регистрации во владимире be sin (ut) 88 iv. вращение твердого тела вокруг неподвижной оси вычтя из этих уравнений наши основные уравнения, мы получаем: как видим, величины 8л: и ьу будут совершать затухающие гармонические колебания (ср. ч. ii, стр. 102, 73). но это и означает, что рассмотренное нами движение с постоянным углом ср обладает устойчивостью. 70. уравнения эйлера. переходя к изучению явлений вращении твердого тела вокруг неподвижной точки, мы прежде всего преобразуем разложим вектор к, т. е. изменение вектора к со временем, на две части: на изменение по отношению к материальным точкам самого враща – ющегося тела, —это изменение мы обозначим через к’, и на изменение вектора к, которое обусловлено только вращением. это последнее изменение, как это мы уже неоднократно выясняли, равно [ик] знакомства без регистрации во владимире(ср. ч. i, стр. 41, 42, ч. и, стр. 201, 132; ч. iii, стр. 93, 64) итак, представим себе во вращающемся теле систему декартовых координат oxyz, неизменно связанную с телом и, следовательно, вращающуюся вместе с ним. начало этих координат мы возьмем в неподвижной точке тела (вокруг которой тело вращается и через которую все время проходит ось вращения тела; при этом, однако, направление оси вращения может изменяться со временем), а сами оси направим по главным осям знакомства без регистрации во владимире
тела относительно этой точки. обозначив проекции угловой скорости вращения и на эти (вращающиеся) координаты через /? , q, г, обычно принятые обозначения, мы можем написать для проекций момента так как величины л, в, с остаются по отношению к выбранным нами осям постоянными, то производные по времени момента импульса 90 v. вращение твердого тела вокруг неподвижной точки таким образом уравнения моментов у нас напишутся в виде: эти уравнения были впервые получены эйлером (1760). обращаем внимание читателя на то обстоятельство, что в этих уравнениях все проекции векторов (включая и вектор момента сил м) отнесены к подвижным осям координат, неизменно связанным с вращающимся телом. 71« решение уравнений эйлера при отсутствии внешних моментов. если угловые скорости вращения тела и их изменения со временем известны, то по уравнениям эйлера мы легко можем определить моменты действующих сил, но обратная задача — по данным моментам определить движение тела — представляет значительные математические трудности и если на тело не действуют никакие внешние моменты, то уравнения и. могут быть решены в конечной форме эллиптическими функциями обозначим через /? 0, qqi г0 значения угловых скоростей в начальный момент времени ^ = 0 и выберем этот момент так, чтобы q0 = 0; тогда угловые скорости в последующие моменты могут быть выражены в которых dn, sn, en суть символы эллиптических функций (они нам встречались при исследовании колебаний в ч. ii, стр. 163, 107, рис. 77), а постоянные о и знакомства без регистрации во владимире, а также и величина модуля к эллиптических функций заметим, что, для того чтобы эти величины были реальны, необходимо если знакомства без регистрации во владимире масс в теле обладает некоторой симметрией, причем моменты инерции в и с одинаковы, то и модуль делается равным нулю и эллиптические функции превращаются в круговые. подобные случаи мы разберем ниже, независимо от общей формы решения знакомства без регистрации во владимире. 72. изменение направления оси при вращении по инерции.

  1. No comments yet.
  1. No trackbacks yet.

Leave a Reply

Fill in your details below or click an icon to log in:

WordPress.com Logo

You are commenting using your WordPress.com account. Log Out / Change )

Twitter picture

You are commenting using your Twitter account. Log Out / Change )

Facebook photo

You are commenting using your Facebook account. Log Out / Change )

Google+ photo

You are commenting using your Google+ account. Log Out / Change )

Connecting to %s

%d bloggers like this: