Home > объявления знакомств смешные > Видеочат знакомств

Видеочат знакомств

таким образом мы привели всю систему сил, действующих на твердое тело, к одной силе f и к одной паре сил м, отнесенных к одной и далее, мы ъюжем разложить равнодействующую f на две силы (рис. 16): одну из них fj ( = /7 cos а) взять по направлению момента м, а другую f2 («= /7 sin а) — перпендикулярно к этому направлению. силу f2 мы перенесем параллельно ее направлению в некоторую точку видеочат знакомств, выбранную таким образом, чтобы момент ее вокруг точки о был равен моменту м: (это можно сделать, потому что f2 перпендикулярно к м). при таком переносе мы дрлжны будем (для восстановления условий задачи) вычесть из данных моментов внесенный нами новый момент м;*а так как внесенный нами момент равен данному, то моменты уничтожаются, и у нас останутся только две силы f2 и f3, эквивалентные всем данным нам силам и их моментам. само собой разумеется, что если данные моменты м не были равны нулю, то полученные нами две силы видеочат знакомств
не будут проходить через одну и ту же точку, и их направления не наконец, мы можем поступить еще и так. вместо того, чтобы раскладывать силу f, разложим вектор момента 1у1 на две составляющие (рис. 17): одну возьмем по видеочат знакомств силы м2 ( = м cos а), а другу о м2( = л4 sina)—перпендикулярно к этому направлению. вторую из этих составляющих мы можем заменить переносом силы f параллельно ее направлению в такую точку в и на такое расстояние от (это можно сделать, потому что f4 перпендикулярно к м2). таким образом мы привели действие всех сил к одной равнодействующей силе f4 и к одному моменту м3 (к паре сил), направление которого параллельно этой видеочат знакомств (ср. винтовое движение тела: 30. параллельные силы. если все силы, действующие на твердое тело, параллельны, то и результирующая сила будет иметь направление, параллельное силам, а величина равнодействующей будет равна алгебраической сумме всех сил. если силы образуют видеочат знакомств, то он будет иметь направление, перпендикулярное к равнодействующей силе. точка приложения равнодействующей остается при этом неопределенной. поставим себе задачей видеочат знакомств такую точку приложения равнодействующей, чтобы положение ее было независимо от направления сил относительно твердою тела. это надо понимать следующим образом. представим себе, что мы повертываем тело, причем точки приложения сил остаются неизменными, и направление всех сил тоже остается неизменным относительно внешнего неподвижного пространства; но, конечно, относительно материальных точек самого тела направление сил будет изменяться: оставаясь параллельными, все силы будут поворачиваться вокруг своих точек приложения в сторону, противоположную повороту тела. такое именно явление мы получим, если тело помещено в каком-либо поле сил, постороннего происхождения, например, в поле земного тяготения. докажем, что при таком повороте тела в поле параллельных сил равнодействующая всех сил всегда проходит через одну и ту же точку тела (или через точку, неизменно связанную с телом). эту точку называют центром параллельных сил. в случае поля земного тяготения эта обозначим через а, [$, у видеочат знакомств углов, образуемых силами (а также и равнодействующей этих сил) с осями неподвижных видеочат знакомств. Видеочат знакомств
точно так же и проекции равнодействующей f будут: равнодействующую эту нужно провести на таком расстоянии от начала, чтобы момент ее вокруг начала был равен сумме моментов всех пользуясь этими соотношениями, напишем выражения проекции на ось ох момента всех сил вокруг начала координат и приравняем их сумму проекции на ось ох момента равнодействующей f; величины у» р» как общие всем силам, мы вынесли за знаки сумю. из этих уравнений и из других двух, им подобных, мы непосредственно заключаем, что искомая точка приложения равнодействующей (которая должна быть независима от величин a, [j, видеочат знакомств) определяется уравнениями: следовательно, этими уравнениями определяется центр параллельных сил, действующих на твердое тело. момент всех сил вокруг этой точки, 31. пример. если тело находится в однородном поле тяготения, то к каждой материальной точке тела массы dm приложена сила g» dm% где g есть ускорение силы тяжести в пределах рассматриваемого тела. при незначительных размерах тела мы можем считать величину g в пределах тела везде одинаковой величины и одинакового направления. центр эгих сокращая на g и заменяя суммы интегралами, распространенными на 32. поле тяготения, образуемое телом. как известно (четвертый закон механики ньютона, ч. п, стр. 33, 21), каждые две материальные точки взаимодействуют друг с другом с силой, пропорциональной их массам и обратно пропорциональной квадрату их взаимного расстояния. коэфици – ент пропорциональности оказывается для любых масс, независимо от их величины, формы и химического состава, одинаковым и равным если мы обозначим через f силу, с которой масса т действует на где г2 означает единичный вектор, проведенный от притягиваемой точки к притягивающей точке. в некоторых случаях желают избежать единичных при расчетах взаимодействий обыкновенно поступают так: сперва рассчитывают поле напряжений притягивающего тела, а затем определяют действие этого поля на притягиваемие тело. правда, при введении второго тела поле тяготения изменяется, однако это изменение не играет существенной роли, потому что введенное нами поле второго тела не может изменить его собственное движение. однако это замечание справедливо только для абсолютно твердых, неизменяемых тел; в деформируемых телах видеочат знакомств обстоит гораздо сложнее, потому что форма каждого тела, а вместе с тем и поле его тяготения, будет зависеть от действия обоих тел вместе. но в механике абсолютно твердых тел у нас нет этих осложнений. мы можем, следовательно, рассчитать напряжение действующего поля какого-либо сплошного твердого тела по формуле *де г означает расстояние каждой видеочат знакомств точки тела от видеочат знакомств точки поля. здесь подразумевается интегрирование геометрическое, которого можно избежать, рассчитав предварительно скалярное поле а затем, по известному потенциальному полю путем диференцирования обшую теорию подобных полей мы излагали уже в первой части „теоретической физики”, а здесь мы ограничимся разбором некоторых 33. центральное поле. чаще всего приходится иметь дело с полем тяготения, образуемым одной материальной точкой или с наружным полем однородного шара. оба эти поля одинаковы: они симметрично расположены во все стороны, и линии сил их, радиальны. Видеочат знакомств поле однородного шара мы можем заменить полем одной материальной точки, помещенной в центре шара и имеющей массу, равную всей массе шара. потенциал видеочат знакомств напряжение этого поля будут выражаться формулами: этими же формулами мы можем пользоваться и в тех случаях, к о о а тело, образующее поле, имеет любую форму, но находится от рассматриваемой точки поля на очень большом расстоянии по сравнению с размерами тела. так, например, при вычислении взаимодействий между солнцем и планетами (ч. ii. глава iv) заменяют их материальными точками, все поля, которые эквивалентны полю материальной точки, называются если мы введем в такое центральное поле массы т0 какое-либо твердое тело, то сила, с которой поле будет действовать на тело, при этом для различных точек dm тела, введенного в поле, величина г будет, вообще говоря, различная. если размеры притягиваемого тела малы по сравнению с расстоянием его точек до видеочат знакомств тела, то в первом приближении можно считать г для всех точек тела одинаковым, или, иначе говоря, считать поле в пределах тедз однородным и написать: так мы поступали, изучая движение тел у поверхности земли (ч. ii, если притягиваемое тело представляет
собой однородный шар или шар, плотность которого распределена симметрично вокруг центра, вообще, если притягиваемое тело само образует вокруг себя центральное поле тяготения, то и действие на него постороннего центрального поля будет иметь равнодействующую, проходящую через центр шара. это прямо следует из принципа равенства действия и противодействия (третий закон ньютона), но это видно также из наших формул. действительно представляет собою не что иное, как напряжение поля, образуемого притягиваемым телом; а если это притягиваемое тело шарообразно, то напряжение поля, им образуемое, в той точке, где помещается и следовательно, центральное поле действует на однородный шар как на материальную точку, помещенную в его центре и имеющую массу всего отсюда следует также, что и два однородных шара взаимодействуют как две материальные точки, помещенные в их центрах. 34. поле внутри однородного эллипсоида. следующее по своей важности это — поле однородного эллипсоида. этот случай важен не только по своим астрономическим и геофизическим применениям, но также и потому, что представляет собой простейший тип поля, не обладающего центральной симметрией. мы не будем приводить здесь довольно сложные вычисления поля эллипсоида (читатель может найти их в специальных работах), а дадим только конечные формулы и объясним их пусть нам дан однородный эллипсоид везде одинаковой плотности р с полуосями а, ь% с. масса этого эллипсоида будет равна возьмем декартову систему координат с началом в центре эллипсоида и направим оси ox, oy, oz по главным осям эллипсоида а, ь, с обозначим через я, у, z координаты той точки пространства, в которой мы желаем определить напряжение поля, тяготения (сила поля, действую – нужно различать два случая: когда рассматриваемая точка находится внутри эллипсоида и когда рассматриваемая точка находится в наружном пространстве; формулы для этих случаев получаются разные. для внутренних точек эллипсоида, а также для точек на его где ф, л, bt с суть постоянные для данного эллипсоида величины; они формулы для остальных постоянных в и с построены так же, как и формула а, только на место первого множителя при корне в знаменателе (а2-\-и) нужно поставить (b2-\-u) и соответственно (с2 -\-и). постоянное фу очевидно, представляет значение потенциала в центре эллипсоида (при x=y = z = 0); эта величина подобрана видеочат знакомств, чтобы потенциал бесконечно удаленных точек равнялся нулю и чтобы потенциал на по потенциалу v определяется напряжение поля внутри эллипсоида: видеочат знакомств видим, соотношение между векторами g и г (радиус-вектор, проведенный из центра в рассматриваемую точку с координатами хуу, г) представляет собой тензор (ср. ч. i. стр. 152, рис. 112). поэтому напряжение g не будет везде направлено по радиусу (как в случае шара); линии видеочат знакомств будут кривые, сходящиеся в центре эллипсоида; только те линии, которые идут по главным осям, видеочат знакомств прямыми. это мы можем заключить также из формулы для потенциала. эквипотенциальные будут представлять систему подобных и одинаково расположенных эллипсоидов, длины полуосей которых будут пропорциональны величинам: тоже будут подобные и одинаково расположенные эллипсоиды, длины мы предлагаем читателю положить в вышеприведенных интегралах а = ь — с и получить, таким образом, внутреннее поле однородного шара 35. наружное поле видеочат знакомств. для вычисления наружного поля тяготения эллипсоида проще всего будет, если мы воспользуемся теоремой маклорена (которую мы здесь доказывать не будем), по которой конфокальные эллипсоиды одинаковой массы образуют одинаковые поля тяготения в наружном пространстве. как известно, конфокальные где параметр видеочат знакомств имеет для различных эллипсоидов разное значение. если мы заменим данный нам эллипсоид другим, ему конфокальным и выбранным так, чтобы его поверхность проходила через рассматриваемую точку х, yf zt и припишем ему ту же массу ж, то сила, действующая на эту точку, будет та же самая, как и прежде. но теперь наша точка лежит на поверхности эллипсоида, и мы можем применить для расчета формулы предыдущего параграфа. Видеочат знакомств, для расчета наружного поля мы можем применить формулы предыдущего параграфа, заменив под интегралами величины а2, ь2% с2 через (a2-\-q), \jb2-\-q), {c2j\-q). кроме того, мы можем величину видеочат знакомств(q -}•• и) обозначить через и (величина q для рассматриваемой точки постоянна видеочат знакомств определяется из уравнения конфо
альных эллипсоидов, в котором х, у, z означают координаты этой точки), но зато нижний предел интегрирования взять равным q теперь величины ф, л, z?

  1. No comments yet.
  1. No trackbacks yet.

Leave a Reply

Fill in your details below or click an icon to log in:

WordPress.com Logo

You are commenting using your WordPress.com account. Log Out / Change )

Twitter picture

You are commenting using your Twitter account. Log Out / Change )

Facebook photo

You are commenting using your Facebook account. Log Out / Change )

Google+ photo

You are commenting using your Google+ account. Log Out / Change )

Connecting to %s

%d bloggers like this: